非理性情況下，傳輸介質(zhì)不是均勻分布的，由于介質(zhì)的不均勻性，導(dǎo)致部分光存在偏離，即為光的散射。

當(dāng)發(fā)生拉曼散射時(shí)，散射光的頻率或波長(zhǎng)將產(chǎn)生變化，拉曼光纖發(fā)生器利用拉曼散射的這一特性，從而實(shí)現(xiàn)拉曼放大。

當(dāng)泵浦光注入到光纖時(shí)，由于分子間運(yùn)動(dòng)的相互作用，泵浦光被調(diào)制后成為散射光。

原泵浦光兩側(cè)有兩組散射光，且相互對(duì)稱，統(tǒng)稱為拉曼譜線。

波長(zhǎng)較長(zhǎng)或頻率較低的一側(cè)為斯托克斯線，另一側(cè)為波長(zhǎng)較短或頻率較高的散射光，稱反斯托克斯線；兩者間的頻率差與入射光頻率之間不相關(guān)，僅與傳輸介質(zhì)相關(guān)。

受激拉曼散射現(xiàn)象發(fā)生的前提條件是泵浦光的能量夠大，散射現(xiàn)象導(dǎo)致泵浦光能量大部分轉(zhuǎn)移到斯托克斯光波上，當(dāng)光纖中的信號(hào)光在相應(yīng)的增益帶寬內(nèi)，便會(huì)產(chǎn)生拉曼放大現(xiàn)象。

同時(shí)，受激拉曼散射匹配機(jī)制為自相位匹配，信號(hào)光與泵浦光傳播方向沒有特定的要求，故可以采取正向、反向、雙向三種泵浦的形式。

審核編輯：劉清